.Researchers develop model to study heavy-quark recombination in quark-gluon plasma
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.Researchers develop model to study heavy-quark recombination in quark-gluon plasma
연구원들은 쿼크-글루온 플라즈마에서 중쿼크 재결합을 연구하기 위한 모델을 개발했습니다
미국 에너지부 에서, 고에너지 핵 충돌에서 형성된 쿼크-글루온 플라즈마에서의 쿼크 재결합은 Bc 중간자의 생성을 향상시킵니다. 이러한 중간자는 챠름 쿼크와 바텀 쿼크로 구성됩니다. 대부분의 쿼크-글루온 플라즈마는 수천 개의 다른 입자로 붕괴됩니다. 출처: CERN(CMS Collaboration, B. Wu, Z. Tang, M. He, and R. Rapp)
HEFTY Topical Collaboration의 연구자들은 쿼크-글루온 플라즈마(QGP)에서 매력과 바닥 쿼크가 B c 중간자로 재결합하는 것을 조사했습니다. 그들은 고에너지 중이온 충돌에서 형성되는 확장되는 QGP 불덩어리를 통해 중쿼크 결합 상태의 운동학을 시뮬레이션하는 수송 모델을 개발했습니다. 이전 연구에서는 이 모델을 사용하여 매력-반매력 및 바닥-반바닥 결합 상태의 생성을 성공적으로 설명했으며, 따라서 B c 입자(매력-반바닥 결합 상태)에 대한 예측을 제공할 수 있습니다.
해당 논문은 Physical Review C 저널에 게재되었습니다 . 고에너지 중이온 충돌에서 형성된 QGP는 검출기에서 관찰할 수 있는 수천 개의 입자로 분해되기 전에 짧은 시간 동안만 지속됩니다. 이러한 검출기는 특정 유형의 입자에서 생성된 신호인 시그니처를 추적합니다. 중이온 실험에서 QGP 형성을 발견하고 연구하려면 양성자-양성자 충돌 과 같은 다른 유형의 충돌에서는 발생하지 않는 시그니처가 필요합니다 .
이 연구에서 연구자들은 QGP를 통해 확산되는 매력과 바텀 쿼크의 이론적 시뮬레이션을 수행했습니다. 그들은 이러한 쿼크의 재결합이 B c 중간자 생성을 향상시킨다는 것을 발견했습니다. 이 메커니즘은 양성자-양성자 충돌에서는 발생하지 않으므로 QGP 형성의 깨끗한 시그니처로 사용할 수 있습니다. 연구자들은 QGP를 통한 확산으로부터 계산된 매력 및 바텀 쿼크의 현실적인 스펙트럼을 사용하여 재결합 과정을 평가했습니다.
결과는 양성자 충돌에 비해 납(Pb) 핵의 충돌에서 B c 수율이 크게 향상되었음을 보여줍니다. 가장 큰 효과는 Pb 핵의 "정면" 충돌에서 느리게 움직이는 B c 중간자에 대해 예측되며, 상당한 수의 매력 및 바텀 쿼크가 있는 큰 QGP 불덩어리가 형성됩니다. 이론적 계산은 대형 강입자 충돌기(LHC)의 CMS 협업의 선구적 데이터와 일치합니다. 그러나 데이터는 아직 느리게 움직이는 B c 중간자에 민감하지 않습니다. 따라서 향후 데이터는 이 QGP 시그니처에 대한 중요한 테스트를 제공할 것입니다.
추가 정보: Biaogang Wu et al, 초상대론적 중이온 충돌에서 Bc 중간자의 재결합, Physical Review C (2024). DOI: 10.1103/PhysRevC.109.014906 저널 정보: Physical Review C 미국 에너지부 제공
https://phys.org/news/2024-07-heavy-quark-recombination-gluon-plasma.html
메모 2407112007
연구원들은 쿼크-글루온 플라즈마에서 중쿼크 재결합을 연구하기 위한 모델을 개발했다.
고에너지 핵 충돌에서 형성된 쿼크-글루온 플라즈마에서의 쿼크 재결합은 Bc 중간자의 생성을 향상시킨다. 이러한 중간자는 챠름 쿼크와 바텀 쿼크로 구성된다. 중쿼크 재결합에는 쿼크-글루온 플라즈마에도 중간자의 단위 모듈이 필요하다. 그것이 쿼크의 질량과 글루온 연산 전하의 부호을 통한 거대 규모의 qoss.zerosum이다. 이들이 수많은 이색 입자들로 붕괴한다. 허허.
Researchers investigated the recombination of charm and bottom quarks into B c mesons in quark-gluon plasma (QGP). They developed a transport model that simulates the kinetics of the heavy quark bound state through an expanding QGP fireball that forms in high-energy heavy ion collisions. Previous studies have used this model to successfully describe the generation of attractive-anti-attractive and ground-anti-ground binding states, and can therefore provide predictions for B c particles (attractive-anti-floor binding states).
The paper was published in the journal Physical Review C. Formed in high-energy heavy ion collisions, QGPs last only a short time before disintegrating into thousands of particles that can be observed by a detector. These detectors track signatures, which are signals produced by specific types of particles. Detecting and studying QGP formation in heavy ion experiments requires signatures that do not occur in other types of collisions, such as proton-proton collisions.
In this study, the researchers performed theoretical simulations of the charm and bottom quark diffusing through the QGP. They found that recombination of these quarks enhances the production of B c mesons. Since this mechanism does not occur in proton-proton collisions, it can be used as a clean signature of QGP formation. The researchers evaluated the recombination process using realistic spectra of attraction and bottom quarks calculated from diffusion through QGP.
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Memo 2407112007
Researchers have developed a model to study heavy quark recombination in quark-gluon plasma.
Quark recombination in the quark-gluon plasma formed in high-energy nuclear collisions enhances the production of Bc mesons. These mesons are composed of charm quarks and bottom quarks. Heavy quark recombination also requires a unit module of mesons in the quark-gluon plasma. That is qoss.zerosum on a large scale through the mass of quarks and the sign of the gluon operational charge. They decay into numerous exotic particles. haha.
Example 1.
vix.a'6//vixx.a(b1,g3,k3,o5,n6)
b0acfd|0000e0
000ac0|f00bde
0c0fab|000e0d
e00d0c|0b0fa0
f000e0|b0dac0
d0f000|cae0b0
0b000f|0ead0c
0deb00|ac000f
ced0ba|00f000
a0b00e|0dc0f0
0ace00|df000b
0f00d0|e0bc0a
sample qoms (standard)
0000000011=2,0
0000001100
0000001100
0000010010
0001100000
0101000000
0010010000
0100100000
2000000000
0010000001
sample pms (standard)
q0000000000
00q00000000
0000q000000
000000q0000
00000000q00
0000000000q
0q000000000
000q0000000
00000q00000
0000000q000
000000000q0
Sample msoss
zxdxybzyz
zxdzxezxz
xxbyyxzz
zybzzfxzy
cadccbcdc
cdbdcbdbb
xzezxdyyx
zxezybzyy
bddbcbdca
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